脉冲电路 - 米勒扫描发生器

晶体管米勒时基发生器电路是一种流行的米勒积分器电路，可产生扫描波形。这主要用于水平偏转电路。

让我们尝试了解米勒时基发生器电路的构造和工作原理。

米勒扫描发生器的构造

米勒时基发生器电路由初始阶段的开关和定时电路组成，其输入来自施密特门发生器电路。放大器部分是接下来的部分，它有三个阶段，第一个是射极跟随器，第二个是放大器，第三个也是射极跟随器。

射极跟随器电路通常用作缓冲放大器。它具有低输出阻抗和高输入阻抗。低输出阻抗使电路能够驱动重负载。高输入阻抗使电路不会不加载其前一个电路。最后一个射极跟随器部分不会加载前一个放大器部分。因此，放大器增益会很高。

放置在 Q₁ 基极和 Q₃ 发射极之间的电容器 C 是定时电容器。R 和 C 的值以及 V_BB 电压电平的变化会改变扫描速度。下图显示了米勒时基发生器的电路。

米勒扫描发生器的工作原理

当施密特触发器发生器的输出为负脉冲时，晶体管 Q₄ 导通，发射极电流流过 R₁。发射极处于负电位，二极管 D 的阴极也处于负电位，使其正向偏置。由于电容器 C 在此处被旁路，因此不会充电。

触发脉冲的施加使施密特门输出为高电平，进而使晶体管 Q₄ 截止。现在，在 Q₄ 的发射极施加 10v 电压，使电流流过 R₁，这也使二极管 D 反向偏置。当晶体管 Q₄ 处于截止状态时，电容器 C 从 V_BB 通过 R 充电，并在 Q₃ 的发射极提供耗尽扫描输出。扫描结束时，电容器 C 通过 D 和晶体管 Q₄ 放电。

考虑到电容 C₁ 的影响，斜率速度或扫描速度误差由以下公式给出

$$e_s = \frac{V_s}{V} \left( 1- A + \frac{R}{R_i} + \frac{C}{C_i} ight )$$

应用

米勒扫描电路是许多设备中最常用的积分器电路。它是一种广泛使用的锯齿波发生器。