B 类功率放大器
当集电极电流仅在输入信号的正半周期内流动时，功率放大器称为 B 类功率放大器。
B 类操作
B 类操作中晶体管的偏置方式是，在零信号条件下，不会有集电极电流。工作点选择为集电极截止电压。因此，当施加信号时，只有正半周期在输出端被放大。
下图显示了 B 类操作期间的输入和输出波形。
当施加信号时，电路在输入的正半周期正向偏置，因此集电极电流流动。但在输入的负半周期间，电路反向偏置，集电极电流将不存在。因此，输出端仅正半周被放大。
由于负半周完全不存在，信号失真会很高。此外，当施加的信号增加时，功率耗散会更多。但与 A 类功率放大器相比，输出效率提高了。
好吧，为了最大限度地减少缺点并实现低失真、高效率和高输出功率，此 B 类放大器采用推挽配置。
B 类推挽放大器
虽然 B 类功率放大器的效率高于 A 类，但由于仅使用输入的半个周期，因此失真很高。此外，输入功率未得到完全利用。为了弥补这些问题，B 类放大器引入了推挽配置。
构造
推挽式 B 类功率放大器的电路由两个相同的晶体管 T1 和 T2 组成，它们的基极连接到中心抽头输入变压器 Tr1 的次级。发射极短路，集电极通过输出变压器 Tr2 的初级获得 VCC 电源。
B 类推挽放大器的电路布置与 A 类推挽放大器的电路布置相同，只是晶体管在截止时偏置，而不是使用偏置电阻。下图给出了推挽式 B 类功率放大器的构造细节。
下面详细介绍了 B 类推挽放大器的电路操作。
操作
上图所示的 B 类推挽放大器电路清楚表明两个变压器都是中心抽头的。当输入端没有施加信号时，晶体管 T1 和 T2 处于截止状态，因此没有集电极电流流动。由于没有从 VCC 汲取电流，因此不会浪费功率。
当给出输入信号时，它会被施加到输入变压器 Tr1，它将信号分成两个彼此相位相差 180o 的信号。这两个信号被提供给两个相同的晶体管 T1 和 T2。对于正半周期，晶体管 T1 的基极变为正极，集电极电流流动。同时，晶体管 T2 具有负半周期，这使晶体管 T2 处于截止状态，因此没有集电极电流流动。波形如下图所示。
对于下一个半周期，晶体管 T1 进入截止状态，晶体管 T2 进入导通状态，以贡献输出。因此，对于这两个周期，每个晶体管交替导通。输出变压器 Tr3 用于连接两个电流，产生几乎不失真的输出波形。
B 类推挽放大器的功率效率
每个晶体管中的电流是半正弦环路的平均值。
对于半正弦环路，Idc 由以下公式给出
$$I_{dc} = \frac{(I_C)_{max}}{\pi}$$
因此，
$$(p_{in})_{dc} = 2 imes \left [ \frac{(I_C)_{max}}{\pi} imes V_{CC} ight ]$$
这里引入了因子 2，因为推挽放大器中有两个晶体管。
集电极电流的 R.M.S. 值 = $(I_C)_{max}/ \sqrt{2}$
R.M.S.输出电压值 = $V_{CC} / \sqrt{2}$
在最大功率的理想条件下
因此，
$$(P_O)_{ac} = \frac{(I_C)_{max}}{\sqrt{2}} imes \frac{V_{CC}}{\sqrt{2}} = \frac{(I_C)_{max} imes V_{CC}}{2}$$
现在整体最大效率
$$\eta_{overall} = \frac{(P_O)_{ac}}{(P_{in})_{dc}}$$
$$= \frac{(I_C)_{max} imes V_{CC}}{2} imes \frac{\pi}{2 (I_C)_{max} imes V_{CC}}$$
$$= \frac{\pi}{4} = 0.785 = 78.5\%$$
集电极效率相同。
因此，B 类推挽放大器比 A 类推挽放大器提高了效率。
互补对称推挽 B 类放大器
刚刚讨论的推挽放大器提高了效率，但使用中心抽头变压器会使电路变得笨重、沉重且成本高昂。为了使电路简单并提高效率，可以对使用的晶体管进行互补，如下面的电路图所示。
上述电路采用 NPN 晶体管和 PNP 晶体管以推挽配置连接。当加输入信号时，在输入信号的正半周，NPN三极管导通，PNP三极管截止；在输入信号的负半周，NPN三极管截止，PNP三极管导通。
这样，NPN三极管在输入的正半周起放大作用，而PNP三极管在输入的负半周起放大作用。由于晶体管彼此互补，但在 B 类推挽配置中连接时却对称地起作用，因此该电路被称为互补对称推挽 B 类放大器。
优点
互补对称推挽 B 类放大器的优点如下。
由于不需要中心抽头变压器，因此重量和成本降低。
不需要相等和相反的输入信号电压。
缺点
互补对称推挽 B 类放大器的缺点如下。
很难获得具有相似特性的一对晶体管（NPN 和 PNP）。
我们要求正极和负极都为正极。负电源电压。
